漏電流會(huì)導(dǎo)致功耗，尤其是在較低閾值電壓下。了解MOS晶體管中可以找到的六種泄漏電流。
在討論MOS晶體管時(shí)，短通道器件中基本上有六種類型的漏電流元件：
反向偏置PN結(jié)漏電流
亞閾值漏電流
漏極引起的屏障降低
V千 滾落
工作溫度的影響
隧道進(jìn)入和穿過柵極氧化層泄漏電流
熱載流子從基板注入柵極氧化物引起的泄漏電流
柵極感應(yīng)漏極降低 （GIDL） 引起的漏電流
1. 反向偏置pn結(jié)漏電流
MOS晶體管中的漏極/源極和基板結(jié)在晶體管工作期間反向偏置。這會(huì)導(dǎo)致器件中出現(xiàn)反向偏置漏電流。這種漏電流可能是由于反向偏置區(qū)域中少數(shù)載流子的漂移/擴(kuò)散以及雪崩效應(yīng)引起的電子-空穴對的產(chǎn)生。pn結(jié)反向偏置漏電流取決于摻雜濃度和結(jié)面積。
對于漏極/源極和襯底區(qū)域的重?fù)诫spn結(jié)，帶間隧穿（BTBT）效應(yīng)主導(dǎo)反向偏置漏電流。在帶間隧穿中，電子直接從p區(qū)的價(jià)帶隧穿到n區(qū)的導(dǎo)帶。BTBT對于大于10的電場可見6 V/厘米。
圖 1.
2.亞閾值漏電流
當(dāng)柵極電壓小于閾值電壓（V千）但大于零，則稱晶體管偏置在亞閾值或弱反轉(zhuǎn)區(qū)域。在弱反演中，少數(shù)載體的集中度很小，但不為零。在這種情況下，對于 |VDS|>0.1V，整個(gè)壓降發(fā)生在漏極-基板pn結(jié)兩端。
漏極和源極之間的電場分量，平行于Si-SiO2 接口，很小。由于這種可忽略不計(jì)的電場，漂移電流可以忽略不計(jì)，亞閾值電流主要由擴(kuò)散電流組成。
漏極誘導(dǎo)屏障降低 （DIBL）
亞閾值漏電流主要是由于漏極引起的勢壘降低或DIBL。在短通道器件中，漏極和源極的耗盡區(qū)域相互作用，降低了源極處的潛在屏障。然后，源極能夠?qū)㈦姾奢d流子注入通道表面，從而產(chǎn)生亞閾值漏電流。
DIBL在高漏極電壓和短通道器件中很明顯。
V千 滾落
由于通道長度縮短，MOS器件的閾值電壓降低。這種現(xiàn)象稱為V千滾降（或閾值電壓滾降）。在短通道器件中，漏極和源極耗盡區(qū)域進(jìn)一步進(jìn)入通道長度，耗盡一部分通道。
因此，需要較低的柵極電壓來反相通道，從而降低閾值電壓。對于較高的漏極電壓，這種現(xiàn)象很明顯。閾值電壓的降低會(huì)增加亞閾值漏電流，因?yàn)閬嗛撝惦娏髋c閾值電壓成反比。
工作溫度的影響
溫度在漏電流中也起著一定的作用。閾值電壓隨著溫度的升高而降低?；蛘?，換句話說，亞閾值電流隨著溫度的升高而增加。
3. 隧道進(jìn)入和穿過柵極氧化層泄漏電流
在短通道器件中，薄柵氧化層會(huì)導(dǎo)致SiO兩端的高電場2 層。低氧化物厚度和高電場導(dǎo)致電子從基板隧穿到柵極，從柵極隧穿到柵極氧化物從柵極到基板，從而產(chǎn)生柵極氧化物隧穿電流。
考慮如圖所示的能量帶圖。
圖2.
MOS晶體管的能帶圖
（一）
平帶，
（二）
正柵極電壓，以及
（三）
負(fù)柵極電壓
第一張圖，圖2（a），是一個(gè)扁平帶MOS晶體管，即其中沒有電荷。
當(dāng)柵極端子正偏置時(shí)，能量帶圖發(fā)生變化，如圖2（b）所示。強(qiáng)倒置表面隧道中的電子進(jìn)入或通過SiO的隧道2 產(chǎn)生柵極電流的層。
另一方面，當(dāng)施加負(fù)柵極電壓時(shí)，電子從n+多晶硅柵極隧道進(jìn)入或通過SiO。2 產(chǎn)生柵極電流的層，如圖2（c）所示。
福勒-諾德海姆隧道和直接隧道
柵極和基板之間主要有兩種類型的隧道機(jī)制。它們是：
福勒-諾德海姆隧道，其中電子隧道穿過三角形勢壘
直接隧穿，電子穿過梯形勢壘
圖3.
顯示能量帶圖
（一）
福勒-諾德海姆隧道穿過氧化物的三角形勢壘和
（二）
通過氧化物的梯形電位勢壘直接隧道
您可以在上面的圖3（a）和3（b）中看到兩種隧道機(jī)制的能量帶圖。
4. 熱載流子從基板注入柵極氧化物引起的泄漏電流
在短通道器件中，基底氧化物界面附近的高電場激勵(lì)電子或空穴，它們穿過襯底氧化物界面進(jìn)入氧化層。這種現(xiàn)象被稱為熱載體注入。
圖4.
描述電子由于高電場而獲得足夠能量并越過氧化物勢壘電位（熱載流子注入效應(yīng)）的能量帶圖
這種現(xiàn)象比空穴更容易影響電子。這是因?yàn)榕c空穴相比，電子的有效質(zhì)量和屏障高度較小。
5. 柵極感應(yīng)漏極降低（GIDL）引起的漏電流
考慮具有p型襯底的NMOS晶體管。當(dāng)柵極端子處有負(fù)電壓時(shí)，正電荷僅在氧化物-襯底界面處積聚。由于基板上累積的空穴，表面表現(xiàn)為比基板摻雜更多的p區(qū)。
這導(dǎo)致沿排水基板界面的表面耗盡區(qū)域更?。ㄅc塊體中耗盡區(qū)域的厚度相比）。
圖5.
（一）
沿表面在排水-基底界面處形成薄耗盡區(qū)和
（二）
由雪崩效應(yīng)和BTBT產(chǎn)生的載流子引起的GIDL電流
由于稀薄的耗盡區(qū)域和較高的電場，會(huì)發(fā)生雪崩效應(yīng)和帶間隧穿（如本文第一部分所述）。因此，柵極下方漏極區(qū)域中的少數(shù)載流子產(chǎn)生，并通過負(fù)柵極電壓推入基板。這會(huì)增加漏電流。
6. 穿孔效應(yīng)引起的漏電流
在短通道器件中，由于漏極和源極靠近，兩個(gè)端子的耗盡區(qū)會(huì)聚集在一起并最終合并。在這種情況下，據(jù)說發(fā)生了“穿孔”。
穿通效應(yīng)降低了大多數(shù)載體從源頭上的潛在障礙。這增加了進(jìn)入基板的載流子數(shù)量。其中一些載流子被漏極收集，其余的則產(chǎn)生漏電流。
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